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“而波和离子的振关系数学上可以写成：nωt+pωp-ω=0”
“如果考虑极向漂移轨道的高阶修正，振关系数学上就修正为：ωt+(m+l)ωp-ω=0”
“co-passingωt+ωp=ω、co-passingωt+2ωp=ω”
“而高能量离子分中心抛射Λ0=0.6，高能量离子比压值βh=0.35%时，在Pφ-E相间内磁矩μ=0.554附的扰动分函数δf”
“.”
办公室中，徐川站在黑板前书写着自实验数理出来的一些东。
一旁，彭鸿禧也从沙发上起了过来，默默的看着黑板上的式，听着徐川的解说。
在托卡马克装置中，磁面撕裂、电磁孤岛、等离子体孤岛等问题是氘氚实点火中常麻烦的问题。
甚在个可控核聚变中遇到的各种问题中，它也是最麻烦的问题之一。
严重度并不弱于第一壁材料、氚、中子辐射等问题。
因为高能量离子的损失和分，会直接响芯部高能量离子的密度，响聚变效率。
其次，高能量离子逃出约束区碰到第一壁还会给等离子体引入杂质，降高能量离子的加热效率，直接响未来聚变堆中等离子体性能，成为稳态长脉冲运行的绊脚。
这是托卡马克自从提出来后就一直存在的问题。
仿星之所以现在开始各国重新看好，一方面的原因是超导材料发展解决了仿星原本磁控不稳定的问题后，就在于它没有托卡马克的磁面撕裂、等离子体磁孤岛等问题，适合控制。
但如果能解决磁面撕裂、等离子体磁孤岛等问题，毫无疑问，托卡马克比仿星适合实现可控核聚变。
因为它在等离子体温度的提升上有着巨大的优势。
只是，能到吗？
对于这个问题，老实说，彭鸿禧并不知道。
不过在天的黑板上，他看到了一丝希望。